综上所述可见，对
态测物理量
，如果测得的值为
，则测量后体系就处于
态，并由此开始演化，这正如假设4所述。但按这里的解释，在测量过程中，没有，也不需要波函数的‘塌缩’。
形象一点说，
好像变形虫。测量
时，
测量仪使得
必然按
展开，测量
时，
测量仪使得
必然按
展开。测量仪F与
的作用使得总体系F-A形成,
由此
的概率幅由
变为
，其它态
的概率幅由
变为0。这与传统的解释在本质上是不同的。按传统解释，由于测量，测量前的
塌缩为测量后的
。而这里的解释不需要‘塌缩’这一附加假设。
将以概率
依次被测到。测得
的概率当然只与
有关。但这并不意味着整个态
只决定于
。实际上，
不仅仅与
的本征值出现概率有关，而且也与其它物理量，例如
，的本征值出现概率有关。因此，
决定于
。从测量意义上说，如果
，在
上测
，则应将
向
展开，并有（6）式及以下关系，
，
（7）
是在态
上测得
的概率。由以上两式可看出，而
不是决定于
，而是决定于
，即
不仅与
大小有关，也与
位相有关。由此也可以看出，在测量之前，如果体系处在
态（其余的态就必然空着），那么那些空着的本征态
（
）也与
同样重要，他们共同决定了
。
当然这里的讨论只有逻辑学上的意义，而不能被证实。因为既然没有测量，对测量前的状态就只能是推测性的，而不能是肯定性的结论。
例如，我们测量处于一个平面波中的单粒子的位置，测量之前的
时刻粒子在
，
时刻在
，那么
是任意的。这看上去似乎难以理解，实际上是完全可能的（然而，我们却不能用实验证明粒子在
或
）。因为，测量前，粒子在任一位置的概率都是相等的，这是一个非物理（非测量也非实际相互作用的）过程，粒子由
到
根本不是由于力或运动速度导致的，与物理实验无矛盾。
假设6：非相对论量子力学中，态矢量
随时间的演化遵从薛定谔方程：
。
（8）
假设7：（参阅第7章）全同费米子系统的态矢量对于两个费米子的交换是反对称的，即
（9）
全同玻色子系统的态矢量对于两个玻色子的交换是对称的，即
.
（10）
这里
是两个粒子（第
、
粒子）交换算符。
这一假设是全同粒子不可分辨性的反映。
例题
若粒子处于状态
.
求：(1)
在
上分别测量
和
的可能取值与相应的取值几率。
(2) 在
上同时测量
和
，测得
和
的取值几率。
(3) 先在
上测量
得到
后，紧接着测量
的可能取值与相应的取值几率。
(4) 先在
上测量
得到
后，紧接着测量
的可能取值与相应的取值几率。