物质在连续相变临界点邻域的热力学行为。

                          Figure 3.8(1)

表示在临界点的密度，

气相和液相的密度分别为： 和

定义 约化温度 ，      

在 之差

在临界温度以上，物质处在液气不分的状态， 为零。

时

是发散的。

这意味着在临界点的邻域，偶然的压强涨落将导致显著的密度涨落。

式中在 时沿临界等容线 ，趋于临界点，在 时沿两相共存曲线，趋于临界点，临界

指数 和 的典型实验值为 ，两式的比例系数不同。

在临界等温线 上，压强与临界压强之差 和临界密度之差 在临界点的领域遵循以下规律：

在 时，物质的定容比热是发散的 这意味着在临界点邻域，系统达到热平衡非常困难，（物质吸热和放热后温度变化很小）。往往需要很长时间，并不生产进行搅拌， 随温度变化的规律为：

式中 沿临界等容线即 趋于临界点，两式的比例系数不同，

铁磁物质存在一个临温度 ，在 以下，物质处于铁磁状态。

特征：在外场为零时，自发磁化不为零

，当 即 时， =0 ，物质转变的顺磁状态。

在临界点的临域的实验规律

时

各种铁磁物质的零场磁化率

时

在 时，磁化强度 与外 加磁场 的关系为： ，临界指数系的实验值为

。

在 时，铁磁物质的零场比热 H （ H=0 ）遵循以下规律：

临界指数 和 的实验值约为 0.41, 两式的比例系数不同。

     如果将液 — 气密度差 比作磁化强 ，压强 P 比作磁场强度 H, 等温压缩系数

比作磁化率 ，则上述两个系统的临界点邻域的行为有极大的相以性，不仅变化规律相同，而

且临界指数也大致相等，他们源于同一个普适类。